檢視惯性参照系的原始碼

[[File:惯性参照系1.png|缩略图|惯性参照系[https://gss0.baidu.com/-Po3dSag_xI4khGko9WTAnF6hhy/zhidao/wh%3D600%2C800/sign=aee75a1b5fda81cb4eb38bcb6256fc2e/f11f3a292df5e0fe9aac3bee526034a85fdf72ac.jpg 原图链接][https://gss0.baidu.com/-Po3dSag_xI4khGko9WTAnF6hhy/zhidao/wh%3D600%2C800/sign=aee75a1b5fda81cb4eb38bcb6256fc2e/f11f3a292df5e0fe9aac3bee526034a85fdf72ac.jpg 图片来源优酷网]]]
惯性参照系（inertial frame of reference） 1885年由[[德国]]物理学家提出，提出者并非[[牛顿]]，而由于适用于[[牛顿力学]]，人们往往认为是牛顿提出。牛顿运动定律在其中有效的[[参考系]]，且a=0。称为惯性坐标系，简称惯性系。如果S为一惯性系，则任何对于S作等速直线运动的参考系S'都是惯性系；而对于S作加速运动的参照系则是非惯性参考系（非惯性系）。所有惯性系都是等效（等价）的。一个参考系是不是惯性系要通过实验确定。实践表明，对于一般工程技术中的[[动力学]]问题，与[[地球]]相固结的[[坐标系]]是一个很好的近似的惯性系。但在研究大气或海洋的大范围运动或航天器空间的运行时，必须考虑地球缓慢自转的影响，这时地心坐标系（坐标原点在地心，三坐标轴指向三颗恒星）就是一个更精确的惯性系。如果研究空间探测器的星际飞行，还需考虑地球的绕日公转，应使用[[日心坐标系]]作为惯性系。  

惯性系符合的是与[[惯性定律]]描述一致但不是惯性定律的原理，即在惯性系中，不受外力时，一切物体总保持与参考系的[[匀速直线运动状态]]或[[相对静止状态]]。惯性系中的惯性指的是相对于整个惯性系而言，不同惯性系中所指惯性可能不同。例如惯性系中物体由于惯性保持相对静止状态，从另一个[[惯性]]系观察，物体作匀速直线运动。相对静止的物体仍保持原有状态。可见不同惯性系有时所指的惯性不同。惯性系中的惯性称为相对惯性，与惯性定律中惯性不同。惯性系中的惯性是相对于惯性系与其中的物体整体而言，惯性定律中惯性是物体自身的性质。

'''中文名''':[[惯性参考系]]

'''外文名''':inertial frame of reference

'''别    名''':[[惯性坐标系]]

'''表达式''':[[平衡惯性力]]f=-ma

'''适用领域''':[[物理学]]

'''应用学科''':[[物理]]

==定义==

对一切运动的描述，都是相对于某个参考系的。参考系选取的不同，对运动的描述，或者说运动方程的形式，也随之不同。在有些参考系中，不受力的物体会保持相对静止或匀速直线运动状态，其时间是均匀流逝的，[[空间]]是均匀和[[各向同性]]的。在这样的参考系内，描述运动的方程有着最简单的形式，此参考系就是惯性参考系（惯性系）。

朗道《[[场论]]》（主要是相对论电动力学）给出的定义 ：[[牛顿第一定律]]成立的参照系叫做惯性系 （原文直接说在这样的参考系中，一个不受相互作用的粒子将保持相对静止或匀速直线运动）。这个定义在牛顿力学和[[狭义相对论]]中均适用。
[[File:惯性参照系2.jpg|缩略图|惯性参照系[https://pic1.zhimg.com/v2-549efa730a9840f51dd204399d703ce8_r.jpg 原图链接][https://pic1.zhimg.com/v2-549efa730a9840f51dd204399d703ce8_r.jpg 图片来源优酷网]]]
①牛顿第一定律定义了惯性系。

②牛顿力学在惯性系中成立（在相对论中，修正为麦克斯韦方程组和相对论力学在其中成立）。

这样就不存在[[逻辑]]循环，同时也说明，牛顿第一定律不是[[牛顿第二定律]]在F=0时的特殊情况。

在空间中，相对于任何参考点（静止中或移动中），一个运动中的[[粒子]]的位移、速度和加速度都可以测量计算而求得。虽然如此，[[经典力学]]假定有一组特别的参考系。在这组特别的参考系内，大自然的[[力学定律]]呈现出比较简易的形式，称这些特别的参考系为惯性参考系（惯性系）。惯性系有个特性：两个惯性系之间的相对速度必是常数；相对于一个惯性系，任何非惯性参考系（非惯性系）必定呈加速度运动。所以，一个[[净外力]]是零的点粒子在任何惯性参考系内测量出的速度必定是[[常数]]；只有在净外力非零的状况下，才会有点粒子加速度运动。因为[[万有引力]]的存在，并无任何方法能够保证找到净外力为零的惯性系。实际而言，相对于遥远[[星体]]呈现常速度运动的参考系应是优良的选择。

惯性系是不存在引力作用、不存在自身加速度的“自由”参考系。在经典力学中，这是一种理想参考系：由于宇宙空间中无处不存在引力，实际的惯性系是不存在的。在[[广义相对论]]中，由于引力作用和加速度是完全等效的，对于一个在引力场中作自由落体运动的参考系，引力作用和自身加速度的作用抵消。这样的参考系，是一个真实的“自由”参考系。由于引力场在空间中的分布是不均匀的，惯性系只可能是局域的，也被称为局域惯性参考系。宇宙中不存在全局惯性参考系。

==判定==
[[File:惯性参照系3.jpg|缩略图|惯性参照系[https://gss0.baidu.com/94o3dSag_xI4khGko9WTAnF6hhy/zhidao/pic/item/4034970a304e251fad34a0a3a986c9177e3e53ad.jpg 原图链接][https://gss0.baidu.com/94o3dSag_xI4khGko9WTAnF6hhy/zhidao/pic/item/4034970a304e251fad34a0a3a986c9177e3e53ad.jpg 图片来源优酷网]]]
一个参考系是不是惯性系，只能由实验确定。最基本的判据就是牛顿运动定律成立与否。根据[[伽利略相对性]]原理，和一个惯性系保持相对静止或相对匀速直线运动状态的参考系也是惯性系。在实践中，总是根据实际需要选取近似的惯性系。比如，在研究地面上物体小范围内的运动时，地球是一个良好的惯性系。实践表明，对于一般[[工程技术]]中的动力学问题，与地球相固结的坐标系是一个很好的近似的惯性系。在研究太阳系中天体的运动时，太阳是一个很好的惯性系。

==概念的扩充==

相对惯性系作等速直线运动的任何参考系都是惯性系，因为在这些参考系中牛顿运动定律都成立（见伽利略变换），即在相对惯性系作等速直线运动的任何参考系中，力学规律的表达形式都一样。或者说，任何一个惯性系中所作的任何力学实验都无法测定惯性系本身的速度。这个论断常称为力学相对性原理，它是[[伽利略]]于1632年在他的名著《[[关于哥白尼和托勒玫两大世界体系的对话]]》中首先提出来的，故又称伽利略相对性原理。该书中伽利略列举了大量事实说明在等速直线运动着的船上和在地面上的力学规律的表达形式完全相同。所有的惯性参考系都是等效的。伽利略最早说明了这个事实：在一个封闭的系统中，不论进行怎样的力学实验，都不能判断一个惯性系统是处于静止状态或是在作等速直线运动。

伽利略相对性原理是最早被引入物理学中的基本原理之一，它是牛顿的宇宙观的基础，其正确性被大量的物理事实所证明。1905年，[[爱因斯坦]]在他的论文《[[论动体的电动力学]]》中将力学的相对性原理推广到物理学的其他领域（如[[电]]、[[磁]]、[[光学]]等领域），提出了爱因斯坦的狭义相对性原理：在任何惯性系中物理定律具有相同的表达形式。爱因斯坦将这个相对性原理与[[光速不变原理]]相结合，创建了狭义相对论。 ；<ref>[词条作者：朱照宣、谈庆明．《中国大百科全书》74卷（第二版） 物理学 词条：惯性参考系：中国大百科全书出版社，2009-07：183页]</ref> 

==其他概念==

非惯性系：也称非惯性参考系，是相对地面惯性系做加速运动的物体。在非惯性系中，牛顿第一定律并不成立。

惯性加速度：非惯性系的研究难度比惯性系要大，为了方便对非惯性系的研究，引入[[惯性力]]的概念。若非[[惯性]]系相对于地面的加速度为 ，则惯性加速度 。通过在非惯性系中惯性加速度，可以让非惯性系等效于一个惯性系。

平动加速系：相对于惯性系作变速直线运动，但是本身没有转动的物体。例如在平直轨道上加速运动的火车。

转动参考系：相对惯性系转动的物体。例如在[[水平面]]匀速转动的转盘。

==视频==

==HLS0107-06张汉壮解释“惯性系”==
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==参考文献==
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[[Category:330 物理學總論]]