檢視迈斯纳效应的原始碼

{| class="wikitable" align="right"
|-
| style="background: #FF2400" align= center|  '''<big>迈斯纳效应</big>'''
|-
|<center><img src=https://p1.ssl.qhimg.com/dr/270_500_/t01e61fa9bd96c230a6.jpg?size=200x153 width="300"></center>
<small>[https://baike.so.com/doc/5686213-5898901.html 来自 网络 的图片]</small>
|-

|-

| align= light|
|}
'''迈斯纳效应'''是超导体从一般状态相变至超导态的过程中对磁场的排斥现象，于1933年时被瓦尔特·迈斯纳与罗伯特·奥克森菲尔德在量度超导锡及铅样品外的磁场时发现[1]。在有磁场的情况下，样品被冷却至它们的超导相变温度以下。在相变温度以下时，样品几乎抵消掉所有里面的磁场。他们只是间接地探测到这个效应;因为超导体的磁通量守恒，当里面的场减少时，外面的场就会增加。这实验最早证明超导体不只是完美的导电体，并为超导态提供一个独特的定义性质。
=='''简介'''==
在弱场下，超导体几乎"排斥"掉所有的磁通量，磁力线无法穿透超导体。它通过在其表面建立起电流来达到这点。这些表面电流的磁场与外加的磁场在超导体内互相抵消。由于场排斥(或抵消)并不随时间而改变，所以导致这效应的电流(又称持久电流)并不会因时间而减弱。因此电导率可被视为无限:即超导体。在接近表面的一定距离内，磁场并不会被完全抵消，这个距离被称为伦敦穿透深度。每一种超导体都有其特有的穿透深度。任何完美的零电阻导电体都会因为简单的电磁感应现象，阻止通过其表面的磁通量改变。然而，超导体的迈斯纳效应跟这个有区别:当为了在外加磁场下到达超导态，而冷却一般导电体时，磁通量在相变期间会被[[排斥]]。这样的效应无法只用无限电导率来解释。它的解释比这个更复杂，最早由弗里茨·伦敦与海因茨·伦敦两兄弟在伦敦方程中提出。
=='''评价'''==
产生迈斯纳效应的原因是:当超导体处于超导态时，在磁场作用下，表面产生一个无损耗感应电流。这个电流产生的磁场恰恰与外加磁场大小相等、方向相反，因而在深入超导区域总合成磁场为零。换句话说，这个无损耗感应电流对外加磁场起着屏蔽作用，因此称它为抗磁性屏蔽电流。超导体不同于电阻无限小或者为零的理想导体。因为对于电阻率ρ无限小的理想导体，根据欧姆定律E=ρJ，若ρ=0，则由麦克斯韦方程组▽×E=-δB/δt=0，由此可知在加磁场前后理想导体体内磁感应强度不发生变化，即B=C≠0，C为加入磁场前导体体内的磁感应强度。而超导体的迈斯纳效应要求深入超导区B=0。<ref>[https://baijiahao.baidu.com/s?id=1726274335806664486&wfr=spider&for=pc 迈斯纳效应]搜狗</ref>
=='''参考文献'''==

[[Category:300 科學總論]]