'''衝日浪'''（有時也被稱為對立效果，反對尖峰或西利格效果<ref> Hameen-Anttila，KA；Pyykko，S.（1972年7月）。“土星環的光度行為是地球和太陽的飽和中心緯度的函數”。天文學與天體物理學。19（2）：235–247</ref> ）為粗糙面的增白，或與許多的對象粒子，直接從觀察者背後照明時。相角被定義為觀察者，被觀察物體與光源之間的角度。就 [[ 太陽 係 系]] 而言，光源是 [[ 太陽 ]] ，觀察者通常在地球上。在零相位角處，太陽位於觀察者的正後方，物體在正前方，並被充分照明。

這種影響在太陽系中無氣物體的重新碎石表面上尤為明顯。造成這種現象的通常主要原因是，當觀察者與照明源幾乎在同一直線上時，在其他入射角下原本會處於陰影中的表面小孔和凹坑會變亮。通常只在很小的接近零的相角範圍內可見該影響。對於已對其反射特性進行了定量研究的物體，其相對效應的強度（強度和角度範圍）由兩個Hapke參數來描述。如果是 [[ 行星 ]] 環（例如 [[ 土星 ]] 的），相反的浪湧是由於在環形粒子上發現了陰影。這種解釋最早是由雨果•馮•塞利格（Hugo von Seeliger）於1887年提出的。<ref> von Seeliger，H.（1887年）。“土星的祖爾理論”。啊 拜耳 阿卡德 智者 數學。Naturwiss。KL。16：405–516</ref>

在對立期間增加亮度的另一種效果的理論是相干反向散射。<ref>[ https://ui.adsabs.harvard.edu/abs/1990Icar...88..407H/abstract 土衛六表面有異常的雷達反向散射嗎？]伊卡洛斯</ref>在相干後向散射的情況下，如果在身體表面的散射體的大小與光的波長相當並且散射粒子之間的距離大於波長，則反射光以窄角度增強。亮度的增加歸因於反射光與發射光相干組合。

雷達還觀測到相干的反向散射現象。特別是，最近對卡西尼號在2.2厘米處土衛六的觀測表明，要解釋雷達波長下的高反照率，需要強大的相干後向散射效應。<ref>Janssen，MA; Le Gall，A .; Wye，LC（2011） 。 。212（1）：321–328。Bibcode：2011Icar..212..321J。doi：10.1016 / j.icarus.2010.11.026。ISSN 0019-1035。</ref>

湯姆•蓋勒斯（Tom Gehrels）在研究小行星反射光時，曾在1956年描述了對立湧浪的存在。<ref>[https://ui.adsabs.harvard.edu/abs/1956ApJ...123..331G/abstract 小行星的光度研究。V：20 Massalia的光曲線和相位函數]天體物理學雜誌</ref>蓋勒斯（Gehrels）的後來研究表明，月亮的亮度可以顯示出相同的效果。 <ref>[https://ui.adsabs.harvard.edu/abs/1964AJ.....69..826G/abstract 極化的波長依賴性。III。月球表面 ” 。 ] 阿斯特隆]</ref>他為該現象創造了“對立效應”一詞，但更直觀的“對立激增”現在被更廣泛地使用。

就 [[ 月球 ]] 而言，BJ Buratti 等人。曾有研究表明，其亮度在4°到0°的相位角之間增加了40％，並且該增加對於表面較粗糙的高原地區而言要比相對平滑的瑪麗亞地區更大。至於現象的主要機理，測量結果表明，相反效應僅表現出很小的波長依賴性：0.41μm處的浪湧比1.00μm處的浪湧大3-4％。這一結果表明，月球對沖激增的主要原因是陰影隱藏而不是相干的反向散射。 <ref>[ https://ui.adsabs.harvard.edu/abs/1996Icar..124..490B/abstract 衝日浪：克萊門汀的觀察]伊卡洛斯</ref><ref>[ https://cneos.jpl.nasa.gov/ca/ NEO地球接近方法數據]美國宇航局JPL/美國宇航局</ref>

{{reflist|2}}