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{| class="wikitable" style="float:right; margin: -10px 0px 10px 20px; text-align:left"
|<center>'''海森堡'''<br><img src="https://storage.googleapis.com/opinion-cms-cwg-tw/ckeditor/201912/ckeditor-5e0ae52975f91.jpg" width="250"></center><small>[https://opinion.cw.com.tw/blog/profile/195/article/8890 圖片來自獨立評論]</small>
|}
'''海森堡繪景'''（Heisenberg picture）是[[量子力學]]的一種表述，因物理學者[[维尔纳·海森堡]]而命名。在海森堡繪景裏，對應於[[可觀察量]]<ref>[https://www.zhihu.com/question/60772718 可觀察量]，知乎</ref> 的[[算符]]會隨著時間流易而演化，而描述量子系統的[[態向量]]則與時間無關。使用海森堡繪景，可以很容易地觀察到量子系統與經典系統之間的動力學關係。
海森堡繪景與[[薛丁格繪景]]、[[狄拉克繪景]]不同。在薛丁格繪景裏，描述量子系統的[[態向量]]隨著時間流易而演化，而像[[位置]]、[[動量]]一類的對應於可觀察量的算符則不會隨著時間流易而演化。在薛丁格繪景裏，假若[[勢能]]與時間有關，V=V(t)，則[[哈密頓算符]]H=\frac{P^2}{2m}+V(t)也與時間有關。在狄拉克繪景裏，態向量與對應於可觀察量的算符都會隨著時間流易而演化。
這三種繪景殊途同歸，所獲得的結果完全一致。這是必然的，因為它們都是在表達同樣的物理現象。
==概述==
為了便利分析，位於下標的符號{H} 、{S}分別標記海森堡繪景、薛丁格繪景。
在量子力學的海森堡繪景裏，態向量\psi \rang_{H} 不含時，而可觀察量的算符A_{H}則含時，並且滿足「海森堡運動方程式」：
:\frac{t}A_{H}={1 \over i\hbar}[A_{H},\, H]；
其中，\hbar是[[約化普朗克常數]]，H是[[哈密頓量]]，[ A_{H},\, H]是A_{H}與H的[[對易算符]]。
從某種角度來看，海森堡繪景比薛丁格繪景顯得更為自然，更具有基礎性，因為，經典力學分析物體運動所使用的物理量是可觀察量，例如，位置、動量等等，而海森堡繪景專注的就是這些可觀察量隨著時間流易的演化。進一步來看，海森堡繪景表述的量子力學與[[經典力學]]的相似可以很容易的觀察到：只要將對易算符改為[[帕松括號]]，海森堡方程式立刻就變成了[[哈密頓力學]]裏的運動方程式，其形式表示為
:\frac{\partial}{t}A=[A,\, H]_{Poisson}；
其中，[\ ,\,\ ]_{Poisson}是[[帕松括號]]。
通過狄拉克量子化條件|canonical quantization，可以從[[哈密頓力學]]的運動方程式得到海森堡運動方程式：
:[\ ,\,\ ]_{Poisson}\ \to\ \frac{[\ ,\, \ ]}{i\hbar} 。
史東-馮諾伊曼理論|Stone-von Neumann theorem證明海森堡繪景與薛丁格繪景是等價的。
== 參考文獻 ==
{{reflist}}
[[Category:330 物理學總論]]
|<center>'''海森堡'''<br><img src="https://storage.googleapis.com/opinion-cms-cwg-tw/ckeditor/201912/ckeditor-5e0ae52975f91.jpg" width="250"></center><small>[https://opinion.cw.com.tw/blog/profile/195/article/8890 圖片來自獨立評論]</small>
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'''海森堡繪景'''（Heisenberg picture）是[[量子力學]]的一種表述，因物理學者[[维尔纳·海森堡]]而命名。在海森堡繪景裏，對應於[[可觀察量]]<ref>[https://www.zhihu.com/question/60772718 可觀察量]，知乎</ref> 的[[算符]]會隨著時間流易而演化，而描述量子系統的[[態向量]]則與時間無關。使用海森堡繪景，可以很容易地觀察到量子系統與經典系統之間的動力學關係。
海森堡繪景與[[薛丁格繪景]]、[[狄拉克繪景]]不同。在薛丁格繪景裏，描述量子系統的[[態向量]]隨著時間流易而演化，而像[[位置]]、[[動量]]一類的對應於可觀察量的算符則不會隨著時間流易而演化。在薛丁格繪景裏，假若[[勢能]]與時間有關，V=V(t)，則[[哈密頓算符]]H=\frac{P^2}{2m}+V(t)也與時間有關。在狄拉克繪景裏，態向量與對應於可觀察量的算符都會隨著時間流易而演化。
這三種繪景殊途同歸，所獲得的結果完全一致。這是必然的，因為它們都是在表達同樣的物理現象。
==概述==
為了便利分析，位於下標的符號{H} 、{S}分別標記海森堡繪景、薛丁格繪景。
在量子力學的海森堡繪景裏，態向量\psi \rang_{H} 不含時，而可觀察量的算符A_{H}則含時，並且滿足「海森堡運動方程式」：
:\frac{t}A_{H}={1 \over i\hbar}[A_{H},\, H]；
其中，\hbar是[[約化普朗克常數]]，H是[[哈密頓量]]，[ A_{H},\, H]是A_{H}與H的[[對易算符]]。
從某種角度來看，海森堡繪景比薛丁格繪景顯得更為自然，更具有基礎性，因為，經典力學分析物體運動所使用的物理量是可觀察量，例如，位置、動量等等，而海森堡繪景專注的就是這些可觀察量隨著時間流易的演化。進一步來看，海森堡繪景表述的量子力學與[[經典力學]]的相似可以很容易的觀察到：只要將對易算符改為[[帕松括號]]，海森堡方程式立刻就變成了[[哈密頓力學]]裏的運動方程式，其形式表示為
:\frac{\partial}{t}A=[A,\, H]_{Poisson}；
其中，[\ ,\,\ ]_{Poisson}是[[帕松括號]]。
通過狄拉克量子化條件|canonical quantization，可以從[[哈密頓力學]]的運動方程式得到海森堡運動方程式：
:[\ ,\,\ ]_{Poisson}\ \to\ \frac{[\ ,\, \ ]}{i\hbar} 。
史東-馮諾伊曼理論|Stone-von Neumann theorem證明海森堡繪景與薛丁格繪景是等價的。
== 參考文獻 ==
{{reflist}}
[[Category:330 物理學總論]]