變更

{| class="wikitable" align="right"|-| style="background: #FF2400" align= center| '''<big> 液 态 氦 是氦的液化体。无色透明，无臭无味。它可获得mK级的超低温，是一种最主要的低温源。具有性质</big>'''|-|<center><img src=https://so1.360tres.com/t01597e69bee7b6ed50.jpg width="300"></center><small>[https: 如在常压下永远不会凝成固体，没有三相点，只有当压力超过2//baike.5MPa后才出现固相;存在入相变现象，在入点(2so.172K)处比热、密度等都有突变;存在超流性、爬行膜现象和超导热性，粘滞系数接近于零。com/gallery/list?ghid=first&pic_idx=1&eid=4945095&sid=5166135 来自 呢图网 的图片]</small>|-| style="background: #FF2400" align= center| '''<big></big>'''

基本信息中文名称 ； 液氦

外文名称liquid ；liquid helium

本质 ； 氦的液化体

''' 液 态 氦 在一个大气压下密度为0.125g/mL '''是氦的液化体 。 氦有两种天然同位素:氦-3、氦-4 无色透明 ， 自然界中存在 无臭无味。它可获得mK级 的 氦基本上全是氦-4。普通液氦 超低温， 是一种 很易流动 最主要 的 无色液体，其表面张力极小，折射率和气体差不多，因而不易看到它 低温源 。 液态He包括 具有 性质 :如在常压下永远 不 同的两个 会凝成[[固体]]，没有三 相 点 ， 分别称为HeⅠ和HeⅡ， 只有当压力超过2.5MPa后才出现固相;存 在 两个 入 相 之间的转 变 温度 现象，在入点(2.172K) 处 ，液氦的 比热、 密度 等都有突变;存在超流性 、 电容率 爬行膜[[现象]] 和 比 超导 热 容均呈现反常的增大 性，粘滞系数接近于零 。 两个液相HeⅠ和HeⅡ间的转变温度称为λ点，饱和蒸气压下的λ点为2<ref>[https://wenda.so.172K，压强增加时，λ点移向较低的温度，两个 com/q/1389203277066133?src=180&q=%E6%B6%B2%E6%B0%A6 液 相的相变曲线为一直线 氦 有什么用] ， 称为λ线。360问答，2014年01月07日 </ref>

氦单质在极低温度下由气态氦转变为液态氦。由于氦原子间的相互作用(范德华力)和原子质量都很小，很难液化，更难凝固。富同位素He的气液相变[[曲线]]的临界温度和临界压强分别为5.20K和2.26大气压，一个标准大气压下的温度为4.215K在常压下，温度从临界温度下降至绝对零度时，氦始终保持为[[液态]]，不会凝固，只有在大于25大气压时才出现固态。 在2.18K时会有明显的性质改变，如获得超流性，被称作He II，来与[[普通]]的液氦(He I)区别开。 ==物理性质=====内容简介===氦在通常情况下为无色、无味的气体;熔点-272.2℃(25个大气压)，沸点-268.785℃;密度0.1785g/L，临界温度-267.8℃，临界压力2.26大气压;水中溶解度8.61cm/kg水。氦是唯一不能在标准大气压下固化的物质。液态氦在温度下降至2.18K时(HeⅡ)，性质发生突变，成为一种超流体，能沿容器壁向上流动，[[热传导]]性为铜的800倍;其比热容、表面张力、压缩性都是反常的。 液氦在一个大气压下密度为0.125g/mL。氦有两种天然同位素:氦-3、氦-4，自然界中存在的氦基本上全是氦-4。普通液氦是一种很易流动的无色液体，其表面张力极小， 折 叠 射率和气体差不多，因而不易看到它。液态He包括性质不同的两个相，分别称为HeⅠ和HeⅡ，在两个相之间的转变[[温度]]处，液氦的密度、电容率和比热容均呈现反常的增大。两个液相HeⅠ和HeⅡ间的转变温度称为λ点，饱和蒸气压下的λ点为2.172K，压强增加时，λ点移向较低的温度，两个液相的相变[[曲线]]为一直线，称为λ线。 === 超流体===

超流动性普通液体的粘滞度随温度的下降而增高，与此不同，HeⅠ的粘滞度在 [[ 温度 ]] 下降到2.6K左右时，几乎与温度无关，其数值约为3×10帕秒，比普通液体的粘滞度小得多。在2.6K以下，HeⅠ的粘滞度随温度的降低而迅速下降。HeⅡ的粘滞度在λ点以下的温度时立刻降至 [[ 非常 ]] 小的值(<10帕秒)，这种几乎没有粘滞性的特性称为超流动性。用粗细不同的毛细管做实验时，发现流管愈细，超流动性就愈明显，在直径小于10cm的流管中，流速与压强差和流管长度几乎无关，而仅取决于温度，流动时不损耗动能 。 氦膜任何与HeⅡ接触的器壁上覆盖一层液膜，液膜中只包含无粘滞性的超流体成分，称为氦膜。氦膜的存在使液氦能沿器壁向尽可能低的位置移动。将空的烧杯部分地浸于HeⅡ中时，烧杯外的液氦将沿烧杯外壁爬上杯口，并进入杯内，直至杯内和杯外液面持平。反之，将盛有液氦的烧杯提出液氦面时，杯内液氦将沿器壁不断转移到杯外并滴下。液氦的这种转移的速率与液面高度差、路程长短和障壁[[高度]]无关 。

氦膜任何与He 对He Ⅱ 接触 性质的[[理论]]研究首先由F.伦敦作出。He原子是自旋为整数 的 器壁上覆盖一层液膜 玻色子 ， 液膜中只包含无粘滞性 伦敦把HeⅡ看成是由玻色子组成 的 超流 玻色气 体 成分 ，遵守玻色统计规律，玻色统计允许不同粒子处于同一量子态中。伦敦证明了存在一个临界温度Tc，当温度低于Tc时，一些粒子会同时处于零点振动能[[状态]](即基态) ，称为 氦膜。氦膜 凝聚，温度愈低，凝聚到零点振动能状态 的 存 粒子数就愈多， 在 使液氦能沿器壁向尽可 绝对零度时，全部粒子都凝聚到零点振动 能 状态，以上现象称为玻色-爱因斯坦凝聚。L.蒂萨认为HeⅡ的超流动性起因于玻色-爱因斯坦凝聚。由于已凝聚到基态的HeⅡ原子具有最 低的 位置移 零点振 动 能，故有极大的平均自由程，能够几乎无阻碍地通过极细的毛细管 。 将空 蒂萨首先提出二流体型，后来L.D.朗道修正和补充了此模型。二流体模型认为HeⅡ由两部分独立的、可互相渗透的流体组成，一种是处于基态 的 烧杯 凝聚 部分 地浸 ，熵等于零，无粘滞性，是超流体;另一种是处于激发态(未凝聚)的正常流体，熵不等于零，有粘滞性。两种流体的密度之和等 于HeⅡ 中 的总密度，[[温度]]降至λ点 时， 烧杯外 正常流体开始部分地转变为超流体，温度愈低，超流体 的 液氦将沿烧杯外壁爬上杯口 密度愈大 ， 并进入杯内 而正常流体的密度则愈小 ， 直至杯内和杯外液面持平。反之 在绝对零度时 ， 将盛 所 有 原子都处于凝聚状态，全部流体均为超流体。利用这个二流体模型可解释关于 液氦的 烧杯提出液 许多力学和热学[[性质]]。== 相关视频 ==<center>{{#iDisplay:f0790f6dbg7|480|270|qq}}<center>宇宙中丰度第二高的元素 氦 面时 ， 杯内液氦将沿器壁不断转移到杯外并滴下。 液氦 奇妙 的 这种转移的速率与液面高度差、路程长短和障壁高度无关。超流体特性</center></center>== 参考资料 ==

[[Category:340 对HeⅡ性质的理论研究首先由F.伦敦作出。He原子是自旋为整数的玻色子，伦敦把HeⅡ看成是由玻色子组成的玻色气体，遵守玻色统计规律，玻色统计允许不同粒子处于同一量子态中。伦敦证明了存在一个临界温度Tc，当温度低于Tc时，一些粒子会同时处于零点振动能状态(即基态)，称为凝聚，温度愈低，凝聚到零点振动能状态的粒子数就愈多，在绝对零度时，全部粒子都凝聚到零点振动能状态，以上现象称为玻色-爱因斯坦凝聚。L.蒂萨认为HeⅡ的超流动性起因于玻色-爱因斯坦凝聚。由于已凝聚到基态的HeⅡ原子具有最低的零点振动能，故有极大的平均自由程，能够几乎无阻碍地通过极细的毛细管。蒂萨首先提出二流体型，后来L.D.朗道修正和补充了此模型。二流体模型认为HeⅡ由两部分独立的、可互相渗透的流体组成，一种是处于基态的凝聚部分，熵等于零，无粘滞性，是超流体;另一种是处于激发态(未凝聚)的正常流体，熵不等于零，有粘滞性。两种流体的密度之和等于HeⅡ的总密度，温度降至λ点时，正常流体开始部分地转变为超流体，温度愈低，超流体的密度愈大，而正常流体的密度则愈小，在绝对零度时，所有原子都处于凝聚状态，全部流体均为超流体。利用这个二流体模型可解释关于液氦的许多力学和热学性质。化學總論]]