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| 散度 |
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散度（divergence）可用於表徵空間各點矢量場發散的強弱程度，物理上，散度的意義是場的有源性。當div F>0 ，表示該點有散發通量的正源（發散源）；當div F<0 表示該點有吸收通量的負源（洞或匯）；當div F=0，表示該點的矢量場場線沒有發出也沒有匯聚。[1]
定義
散度是描述空氣從周圍匯合到某一處或從某一處流散開來程度的量。水平散度是氣體在單位時間內水平面積的變化率。如果面積增大，散度取正值，為水平輻散；如果面積縮小，散度取負值，為水平輻合。三維空間的散度表示任意氣塊在單位時間內其單位體積的變化率。氣塊的體積膨脹稱為輻散，氣塊體積收縮稱為輻合。 在大氣科學中散度指衡量速度場輻散、輻合強度的物理量。單位為/秒。表示單位時間內體積的膨脹率。在不可壓縮流體中散度為0，所以水平方向有輻散或輻合，垂直方向就會發生補償性的收縮和延伸，而出現垂直運動。因此，可以通過水平散度計算大氣中的垂直速度。 對於一個矢量場
而言，散度有两种不同的定义方式。
第一種定義方式和坐標系無關： 第二種定義方式則是在直角坐標系下進行的： 設向量場的散度就是： 可以證明，在極限存在的情況下，兩種定義是等價的。因此也常直接用 的散度。 由散度的定義可知， 描述了通量源的密度。舉例來說，假設將太空中各個點的熱輻射強度向量看做一個向量場，那麼某個熱輻射源（比如太陽）周邊的熱輻射強度向量都指向外，說明太陽是不斷產生新的熱輻射的源頭，其散度大於零。 從定義中還可以看出，散度是向量場的一種強度性質，就如同密度、濃度、溫度一樣，它對應的廣延性質是一個封閉區域表面的通量。
運算法則
(a,b为常数) (线性运算) 为标量场) (旋度场无源)
不同坐標系下的散度表達式 矢量V的散度在笛卡爾坐標（直角坐標系）下的表達式： 矢量V的散度在球坐標下的表達式： 矢量V的散度在柱坐標下的表達式：
高斯散度定理
既然向量場某一處的散度是向量場在該處附近通量的體密度，那麼對某一個體積內的散度進行積分，就應該得到這個體積內的總通量。可以證明這個推論是正確的，稱為高斯(Gauss)散度定理，或高斯公式。其用數學語言表示為： 高斯公式說明，如果在體積 的面積分。
應用
電磁學、電動力學中 靜電場
的散度不为零、旋度为零，是有源无旋场。
的散度为零、旋度不为零，是有旋无源场。
氣象學中 散度可以表示流體運動時單位體積的改變率。簡單地說，流體在運動中集中的區域為輻合，運動中發散的區域為輻散。散度值為負時為輻合，此時有利於氣旋等對流天氣系統的的發展和增強，為正時表示輻散，有利於反氣旋等天氣系統的發展。 往往，氣象學中 應用最多的 是風速
的“水平散度”。
水平散度的表達式是： 其中u是x軸方向的風速大小，v是y軸方向的風速大小。 一般來說，x軸表示緯圈切線方向(自西向東為正)，y軸表示經圈切線方向(自南向北為正)。 流體力學 散度等於零的矢量場稱為無源場或管形場。流體力學中，密度散度為零的流體稱為不可壓縮流體，也就是說每個微小時間間隔中流入一個微小體元的流體總量都等於在此時間間隔內流出此體元的流體總量。 對於可壓縮的流體，有下述方程成立：
即密度的变化率等于动量的散度。